超聲波多普勒流量計(jì)測量原理
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超聲波多普勒流量計(jì)的測量原別是以物理學(xué)中的多普勒效應(yīng)為基礎(chǔ)的。根據(jù)聲學(xué)多普勒效應(yīng)，當(dāng)聲源和觀察者之間有相對運(yùn)動(dòng)時(shí)，觀察者所感受到的聲頻率將不同于聲源所發(fā)出的頻率。這個(gè)因相對運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的頻率變化與兩物體的相對速度成正比．
在超聲波多普勒流量測量方法中，超聲波發(fā)射器為一固定聲源，隨流體一起運(yùn)動(dòng)的固體顆粒起了與聲源有相對運(yùn)動(dòng)的“觀察者”的作用，當(dāng)然它僅僅是把入射到固體顆粒上的超聲波反射回接收據(jù)．發(fā)射聲波與接收聲波之間的頻率差，就是由于流體中固體顆粒運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)少的聲波多普勒頻移．由于這個(gè)頻率差正比于流體流速，所以測量頻差可以求得流速．進(jìn)而可以得到流體的流量．
因此，超聲波多普勒流量測量的一個(gè)必要的條件是：被測流體介質(zhì)應(yīng)是含有一定數(shù)量能反射聲波的固體粒子或氣泡等的兩相介質(zhì)．這個(gè)工作條件實(shí)際上也是它的一大優(yōu)點(diǎn)，即這種流量測量方法適宜于對兩相流的測量，這是其它流量計(jì)難以解決的問題．因此，作為一種極有前途的兩相流測量方法和流量計(jì)，超聲波多普勒流量測量方法目前正日益得到應(yīng)用．
2．流量方程
假設(shè)，超聲波波束與流體運(yùn)動(dòng)速度的夾角為 ，超聲波傳播速度為c，流體中懸浮粒子運(yùn)動(dòng)速度與流體流速相同，均為u．現(xiàn)以超聲波束在一顆固體粒子上的反射為例，導(dǎo)出聲波多普勒頻差與流速的關(guān)系式．
如圖3—39所示，當(dāng)超聲波束在管軸線上遇到一粒固體顆粒，該粒子以速度u沿營軸線運(yùn)動(dòng)．對超聲波發(fā)射器而言，該粒子以u cos a的速度離去，所以粒子收到的超聲波頻率f2應(yīng)低于發(fā)射的超聲波頻率f1，降低的數(shù)值為
f2－f1＝－(ucosα/c)f1
即粒子收到的超聲波頻率為f2＝f1－(ucosα/c)f1
式中 f1――發(fā)射超聲波的頻率；a――超聲波束與管軸線夾角；
c――流體中聲速。
固體粒子又將超聲波束散射給接收器，由于它以u cos a 的速度離開接收器，所以接收器收到的超聲波頻率f3又一次降低，類似于f2的計(jì)算，f3可表示為
f3＝f2－(ucosα/c)f2
將f2的表達(dá)式代入上式，可得：f3＝f1（1－(ucosα/c))2
＝f1（1－2(ucosα/c)＋(u2cos2α/c2))
f3＝f1（1－2(ucosα/c))
接收器收到的超聲波頻率與發(fā)射超聲波頻率之差，即多普勒頻移Δf1，可由下式計(jì)算：Δf＝f1－f3＝f1－f1（1－2(ucosα/c))＝f1(2ucosα/c)
由上式可得流體速度為u＝(c/2f1cosα)f
體積流量qv可以寫成：qv＝uA＝(Ac/2f1cosα)Δf
式中，A為被測管道流通截面積．出以上流量方程可知，當(dāng)流量計(jì)、管道條件及被測介質(zhì)確定以后，多普勒頻移與體積流量成正比，測量頻移Δff就可以得到流體流量qv。
5．關(guān)于流量方程的幾點(diǎn)討論
(1)流體介質(zhì)溫度對測量的影響
由流量方程可見，流雖測量結(jié)果受流體中的聲速c的影響．一般來說，流體中聲速與介質(zhì)的溫度、組分等有關(guān)，很難保持為常數(shù)．為了避免測量結(jié)果受介質(zhì)溫度、組分變化的影響，超聲波多普勒流量計(jì)一般采用管外聲楔結(jié)構(gòu)，使超聲波束先通過聲楔及管壁再進(jìn)入流體。設(shè)聲楔材料中的聲速為c1；流體中聲速為c；聲波由聲楔進(jìn)入流體的入射角為
；在流體中的折射角為
；超聲波束與流體流速夾角為a；見圖1所示，根據(jù)折射定理，有： 
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