無芯射頻標簽散射場分析和極點提取研究
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當此導體受到已知強迫電流和磁荷(J，M)電場激勵時，那么所有場將是具有
時諧函數。在激勵場
已知，對完純導體面積為S，設其表面電流為J，散射場為
，這時整個區域的場為(E，H)。
上標帶撇號和不帶撇號的分別表示源的坐標和場的坐標。
為激勵場的傅里葉變換，分別表示投射波的電場強度；J，M，ρ分別是等效源。如果只關心遠場區，則上式可以簡化為：
2 試驗仿真和數據分析
下面給出具有對稱性的邊長為30 mm的兩個對稱正三角形構成的具有蝶形金屬天線標簽如圖2(a)的雷達散射截面的仿真結果。完純導體標簽的雷達散射截面是頻域的函數。當標簽不開槽時，在激勵源超寬帶(UWB)脈沖的照射下，雷達散射是平滑的頻域函數如圖2(b)所示。當在金屬標簽上開槽時，那么標簽的散射截面會出現凹點(極值點)。凹點所對應的頻率，就是極值頻率。這個極點的位置不但與標簽的尺寸有關，而且與開槽的尺寸，位置，形狀有關。利用FEKO仿真軟件可以分析出開槽的位置，以及開槽的大小。通過分析得出通常開槽的大小一般取頻率波長的1／4，或1／8可以獲得較為理想的散射截面。本文給出了開槽數為零，即不開槽以及開槽數為8的散射截面。激勵頻率為2～10 GHz，開槽寬度為0．75 mm，開槽間距為1．732 mm方向為0°，30°，60°情況下的散射結果。表1給出了開槽數是8的具體參數。本文引用地址：http://www.czjhyjcfj.com/article/154628.htm
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